Что такое альфа-распад и бета-распад? Бета-распад, альфа-распад: формулы и реакции. Альфа- бета- и гамма- распады
Ядра большинства атомов – это довольно устойчивые образования.
Однако ядра атомов радиоактивных веществ в процессе радиоактивного распада самопроизвольно превращаются в ядра атомов других веществ. Так в 1903 году Резерфорд обнаружил, что помещенный в сосуд радий через некоторое время превратился в радон. А в сосуде дополнительно появился гелий. Альфа-распад
При альфа-распаде излучается α-частица (ядро
атома гелия). Из вещества с количеством протонов Z и нейтронов N в атомном ядре оно превращается в вещество с количеством протонов Z-2 и количеством нейтронов N-2, атомной массой А-4. То есть происходит смещение образовавшегося элемента на две клетки назад в периодической системе.Альфа-распад – это внутриядерный процесс . В составе тяжелого ядра за счет сложной картины сочетания ядерных и электростатических сил образуется самостоятельная α-частица, которая выталкивается кулоновскими силами гораздо активнее остальных нуклонов. При определенных условиях она может преодолеть силы ядерного взаимодействия и вылететь из ядра.
Бета-распад
При бета-распаде
излучается электрон (β-частица). В результате распада одного нейтрона на протон, электрон и антинейтрино, состав ядра увеличивается на один протон, а электрон и антинейтрино излучаются вовне. Соответственно,
образовавшийся элемент смещается в периодической системе на одну клетку вперед.
Пример β-распада:
Гамма-распад
Гамма-распад – это излучение гамма-квантов ядрами в возбужденном состоянии, при котором они обладают большой по сравнению с невозбужденным состоянием энергией. В возбужденное состояние ядра могут приходить при ядерных реакциях либо при радиоактивных
Существуют распады с эмиссией нейтрона, протона, кластерная радиоактивность и некоторые другие, очень редкие виды распадов. Но превалирующие виды радиоактивности это альфа, бета и гамма распад.
Таблица распадов
Тип радиоактивности | Изменение заряда ядра Z | Изменение массового числа А | Характер процесса |
Вылет α-частицы – системы двух протонов и двух нейтронов, соединенных воедино |
|||
Взаимные превращения в ядре нейтрона () и протона () |
|||
β – -распад | |||
β + -распад | |||
Электронный захват (е – -или К-захват) | И – электронное нейтрино и антинейтрино |
||
Спонтанное деление | Z – (1/2)A | A – (1/2)A | Деление ядра обычно на два осколка, имеющих приблизительно равные массы и заряды |
Э. Резерфорд обнаружил две составляющие этого излучения: менее проникающую, названную α- излучением, и более проникающую, названную - излучением. Третья составляющая урановой радиации, самая проникающая из всех, была открыта позже, в 1900 году, Полем Виллардом и названа по аналогии с резерфордовским рядом γ-излучением. Резерфорд и его сотрудники показали, что радиоактивность связана с распад
ом атомов (значительно позже стало
ясно, что речь идет о распаде атомных ядер), сопровождающимся выбросом
из них определенного типа излучений. Этот вывод нанес сокрушительный
удар по господствовавшей в физике и химии концепции неделимости атомов.
В последующих исследованиях Резерфорда было показано, что α-излучение представляет собой поток α-частиц
, которые являются не чем иным, как ядрами изотопа гелия 4 Не,
а
β-распада ядер . Теория этого явления была создана лишь в 1933 году Энрико Ферми, который использовал гипотезу Вольфганга Паули о рождении в β-распаде нейтральной частицы, имеющей близкую к нулю массу покоя и названной нейтрино . Ферми обнаружил, что β-распад обусловлен новым типом взаимодействия частиц в природе - "слабым" взаимодействием и связан с процессами превращения в родительском ядре нейтрона в протон с испусканием электрона е - и антинейтрино (β - -распад), протона в нейтрон с испусканием позитрона е + и нейтрино ν (β + -распад), а также с захватом протоном атомного электрона и испусканием нейтрино ν (электронный захват).
Четвертый вид радиоактивности, открытый в России в 1940 году молодыми физиками Г.Н. Флеровым и К.А. Петржаком, связан со спонтанным делением ядер, в процессе которого некоторые достаточно тяжелые ядра распадаются на два осколка с примерно равными массами.
Но и деление не исчерпало всех видов радиоактивных превращений атомных ядер. Начиная с 50-х годов физики методично приближались к открытию протонной радиоактивности ядер. Для того чтобы ядро, находящееся в основном состоянии, могло самопроизвольно испускать протон, необходимо, чтобы энергия отделения протона от ядра была положительной. Но таких ядер в земных условиях не существует, и их необходимо было создать искусственно. К получению таких ядер были очень близки российские физики в Дубне, но протонную радиоактивность открыли в 1982 году немецкие физики в Дармштадте, использовавшие самый мощный в мире ускоритель многозарядных ионов.
Наконец, в 1984 году независимые группы ученых в Англии и России открыли кластерную радиоактивность некоторых тяжелых ядер, самопроизвольно испускающих кластеры - атомные ядра с атомным весом от 14 до 34.
Расстановка ударений: А`ЛЬФА-РАСПА`Д
АЛЬФА-РАСПАД - радиоактивное превращение ядра, сопровождающееся испусканием альфа-частиц. При любом А.-р. из исходного ядра X с массовым числом А (число частиц в ядре) и атомным номером Z (число протонов в ядре) образуется новое ядро У с массовым числом А - 4 и атомным номером Z - 2 (см. Радиоактивность, Ядро атомное ): , где - альфа-частица (ядроизотопа гелия). При А.-р. происходит образование ядер нового элемента, смещенного в таблице Д. И. Менделеева на две клеточки левее исходного ядра. Такие самопроизвольные превращения ядер атомов сопровождаются выделением относительно больших количеств энергии, не зависят от внешних условий и обусловлены только внутренней структурой распадающихся ядер атомов.
Впервые закономерности А.-р. были установлены путем наблюдения за распадом радия (см.) - к-рый испускает альфа-частицы и превращается в новый радиоактивный газообразный элемент радон (cм.) - Измерения атомного веса радона подтвердили такое превращение.
Все тяжелые ядра атомов с Z больше 82 являются радиоактивными ядрами; среди этих элементов есть альфа-активные изотопы. Эти неустойчивые изотопы претерпевают цепочки альфа- и бета-распадов до тех пор, пока не превращаются в стабильные изотопы свинца (см. Радиоактивность ). Тяжелые ядра являются наименее устойчивыми, т. к. с увеличением Z возрастают кулоновские силы отталкивания протонов. Существуют также более легкие альфа-активные ядра: изотопы самария - Sm 146, 147, 152 , вольфрама - , неодима - и - платины - . Чем менее устойчиво ядро, тем оно быстрее распадается и испускает альфа-частицы с большей энергией - Е . Для различных альфа-активных ядер Е = 2 - 10 Мэв , а период полураспада Т изменяется в очень широких пределах: от 3,04⋅10 -7 сек до 2,2⋅10 17 лет . При А.-р. из невозбужденного материнского ядра обычно образуется невозбужденное дочернее ядро. При этом испускаются альфа-частицы одинаковой энергии, а ядро испытывает отдачу. Энергии ядра отдачи и альфа-частицы обратно пропорциональны их массам. Встречаются также изотопы, ядра к-рых, испуская альфа-частицы, превращаются в ядра, находящиеся в различных энергетических состояниях (нормальном и возбужденных). В этом случае испускаются не только альфа-частицы, но и гамма-кванты нескольких энергий. У некоторых изотопов с малыми периодами полураспада (Ро 211, 212; 214) наблюдаются переходы из возбужденных состояний с испусканием альфа-частиц значительно большей энергии, чем при переходе из невозбужденного состояния. Таких длиннопробежных частиц относительно мало.
В медицине и радиобиологии альфа-активные изотопы находят широкое применение для лечения (см. Лучевая терапия, Радий, Радон ) и диагностики. В последние годы альфа-активные изотопы усиленно изучаются радиобиологами и токсикологами, т. к. они применяются в атомной промышленности и атомной технике. См. также Альфа-излучение, Альфа-терапия.
Библиогр .: Белоусова И. М . и Штуккенберг Ю. М . Естественная радиоактивность, М., 1961; Кюри М . Радиоактивность, пер. с франц., М., 1960; Шпольский Э. В . Атомная физика, т. 2, С; 516, М.-Л., 1951.
Ю. М. Штуккенберг.
Источники:
- Большая медицинская энциклопедия. Том 1/Главный редактор академик Б. В. Петровский; издательство «Советская энциклопедия»; Москва, 1974.- 576 с.
Ядра большинства атомов - это довольно устойчивые образования. Однако ядра атомов радиоактивных веществ в процессе радиоактивного распада самопроизвольно превращаются в ядра атомов других веществ. Так в 1903 году Резерфорд обнаружил, что помещенный в сосуд радий через некоторое время превратился в радон. А в сосуде дополнительно появился гелий: (88^226)Ra→(86^222)Rn+(2^4)He. Чтобы понимать смысл написанного выражения, изучите тему о массовом и зарядовом числе ядра атома .
Удалось установить, что основные виды радиоактивного распада: альфа и бета-распад происходят согласно следующему правилу смещения:
Альфа-распад
При альфа-распаде излучается α-частица (ядро атома гелия). Из вещества с количеством протонов Z и нейтронов N в атомном ядре оно превращается в вещество с количеством протонов Z-2 и количеством нейтронов N-2 и, соответственно, атомной массой А-4: (Z^A)X→(Z-2^(A-4))Y +(2^4)He. То есть происходит смещение образовавшегося элемента на две клетки назад в периодической системе.
Пример α-распада: (92^238)U→(90^234)Th+(2^4)He.
Альфа-распад - это внутриядерный процесс . В составе тяжелого ядра за счет сложной картины сочетания ядерных и электростатических сил образуется самостоятельная α-частица, которая выталкивается кулоновскими силами гораздо активнее остальных нуклонов. При определенных условиях она может преодолеть силы ядерного взаимодействия и вылететь из ядра.
Бета-распад
При бета-распаде излучается электрон (β-частица). В результате распада одного нейтрона на протон, электрон и антинейтрино, состав ядра увеличивается на один протон, а электрон и антинейтрино излучаются вовне: (Z^A)X→(Z+1^A)Y+(-1^0)e+(0^0)v. Соответственно, образовавшийся элемент смещается в периодической системе на одну клетку вперед.
Пример β-распада: (19^40)K→(20^40)Ca+(-1^0)e+(0^0)v.
Бета-распад - это внутринуклонный процесс . Превращение претерпевает нейтрон. Существует также бета-плюс-распад или позитронный бета-распад. При позитронном распаде ядро испускает позитрон и нейтрино, а элемент смещается при этом на одну клетку назад по периодической таблице. Позитронный бета-распад обычно сопровождается электронным захватом.
Гамма-распад
Кроме альфа и бета-распада существует также гамма-распад. Гамма-распад - это излучение гамма-квантов ядрами в возбужденном состоянии, при котором они обладают большой по сравнению с невозбужденным состоянием энергией. В возбужденное состояние ядра могут приходить при ядерных реакциях либо при радиоактивных распадах других ядер. Большинство возбужденных состояний ядер имеют очень непродолжительное время жизни - менее наносекунды.
Также существуют распады с эмиссией нейтрона, протона, кластерная радиоактивность и некоторые другие, очень редкие виды распадов. Но превалирующие
Альфа-распад
- распад атомных ядер, сопровождающийся испусканием альфа-частиц (ядер 4 He).
Часть изотопов могут самопроизвольно испускать альфа-частицы
(испытывать альфа-распад), т.е. являются
альфа-радиоактивными
. Альфа-радиоактивность за редким
исключением (например 8 Be) не встречается среди легких и средних
ядер. Подавляющее большинство альфа-радиоактивных изотопов (более 200)
расположены в периодической системе в в области тяжелых ядер (Z > 83). Известно
также около 20 альфа-радиоактивных изотопов среди редкоземельных элементов,
кроме того, альфа-радиоактивность характерна для ядер, находящихся вблизи
границы протонной стабильности. Это обусловлено тем, что альфа-распад связан с
кулоновским отталкиванием, которое возрастает по мере увеличения размеров ядер
быстрее (как Z 2), чем ядерные силы притяжения, которые растут
линейно с ростом массового числа A.
Ядро альфа-радиоактивно, если выполнено условие, являющееся
следствием закона сохранения энергии
которая называется энергией альфа-распада . Ядра могут испытывать альфа-распад также на возбужденные состояния конечных ядер и из возбужденных состояний начальных ядер. Поэтому соотношение для энергии альфа-распада (2) можно обобщить следующим образом
Q α = (M(A,Z) - M(A-4,Z-2) - M α) с 2 + - , |
где и - энергии возбуждения начального и
конечного ядер соответственно. Альфа-частицы, возникающие в результате распада
возбужденных состояний, получили название
длиннопробежных
. Для большинства ядер с A > 190 и для многих
ядер с 150 < A < 190 условие (12) выполняется, однако далеко не все они
считаются альфа-радиоактивными. Дело в том, что современные экспериментальные
возможности не позволяют обнаружить альфа-радиоактивность для нуклидов с
периодом полураспада большим, чем 10 16 лет. Кроме того, часть
“потенциально” альфа-радиоактивных ядер испытывают также бета-распад, который
сильно конкурирует с альфа-распадом.
Основную часть энергии альфа-распада (около 98%) уносят альфа-частицы. Используя
законы сохранения энергии и импульса для кинетической энергии альфа-частицы T α
можно получить соотношение
Периоды полураспада известных альфа-радиоактивных нуклидов
варьируются от 0.298 мкс для 212 Po до >10 15 лет
для 144 Nd,
174 Hf... Энергия альфа-частиц, испускаемых тяжелыми ядрами из
основных состояний, составляет 4 - 9 МэВ, ядрами редкоземельных элементов 2 -
4.5 МэВ.
Важным свойством альфа-распада является то, что при небольшом
изменении энергии альфа-частиц периоды полураспада меняются на многие порядки.
Так у 232 Th Q α = 4.08 МэВ, T 1/2 = 1.41·10 10
лет, а у 218 Th Q α = 9.85 МэВ, T 1/2 = 10 мкс.
Изменению энергии в 2 раза соответствует изменение в периоде полураспада на 24
порядка.
Для четно-четных изотопов одного элемента зависимость периода
полураспада от энергии альфа-распада хорошо описывается эмпирическим законом Гейгера - Неттола
где T 1/2 в сек, Q α в МэВ. На рис. 1 показаны экспериментальные значения периодов полураспада для 119 альфа-радиоактивных четно-четных ядер (Z от 74 до 106) и их описание с помощью соотношения (6).
Для нечетно-четных, четно-нечетных и нечетно-нечетных ядер общая тенденция
сохраняется, но их периоды полураспада в 2 - 1000 раз больше, чем для
четно-четных ядер с данными Z и Q α .
Основные особенности альфа-распада, в частности сильную
зависимость вероятности альфа-распада от энергии удалось в 1928 г. объяснить Г. Гамову и независимо от него Р. Герни и
Э. Кондону . Ими было показано,
что вероятность альфа-распада в основном определяется вероятностью прохождения
альфа-частицы сквозь потенциальный барьер.
Рассмотрим простую модель альфа-распада. Предполагается, что
альфа-частица движется в сферической области радиуса R, где R - радиус ядра.
Т.е. в этой модели предполагается, что альфа-частица постоянно существует в
ядре.
Вероятность альфа-распада равна
произведению вероятности найти альфа-частицу на границе ядра f на вероятность ee
прохождения через потенциальный барьер D (прозрачность барьера)
Можно отожествить f с числом соударений в единицу времени, которые испытывает альфа-частица о внутренние границы барьера, тогда
где v, T a , a
- скорость внутри ядра, кинетическая энергия и приведенная масса
альфа-частицы, V 0 - ядерный потенциал. Подставив в выражение
(8) V 0 = 35 МэВ, T a = 5 МэВ, получим для ядер с A 200, f 10 21
с -1 .
Hа рис.2 показана зависимость потенциальной энергии между
альфа-частицей и остаточным ядром от расстояния между их центрами. Кулоновский
потенциал обрезается на расстоянии R, которое приблизительно равно радиусу
остаточного ядра. Высота кулоновского барьера B k определяется
соотношением
МэВ |
Здесь Z и z - заряды (в единицах заряда электрона e) остаточного ядра и альфа-частицы соответственно. Например для 238 U B k 30 МэВ.
Можно выделить три области.
|
|
(Аналогично влияние кулоновского барьера и в случае ядерной реакции, когда альфа-частица подлетает к ядру. Если ее энергия меньше высоты кулоновского барьера, она скорее всего рассеется кулоновским полем ядра, не проникнув в него и не вызвав ядерной реакции. Вероятность таких подбарьерных реакций очень мала.)
АЛЬФА-РАСПАД (α-распад), испускание атомным ядром альфа-частицы (ядра 4 Не). Альфа-распад из основного (невозбуждённого) состояния ядра называют также альфа-радиоактивностью.
Термин «α-лучи» был введён вскоре после открытия А. А. Беккерелем в 1896 году радиоактивности для обозначения наименее проникающего вида излучения, испускаемого радиоактивными веществами. В 1909 году Э. Резерфорд и Т. Ройдс доказали, что α-частицы являются дважды ионизованными атомами гелия.
При альфа-распаде массовое число А материнского ядра уменьшается на 4 единицы, а заряд (число протонов) Z - на 2:
A Z → А-4 (Z—2) + 4 2 Не + Q. (1)
Энергия Q, выделяющаяся при альфа-распаде, определяется разностью масс материнского ядра и обоих продуктов распада. Альфа-распад энергетически возможен, если величина Q положительна. Это условие выполняется почти для всех ядер с А > 150. Наблюдаемые времена жизни альфа-радиоактивных ядер лежат в пределах от 10 17 лет (204 Pb) до 3·10 -7 сек (212 Ро). Однако во многих случаях времена жизни ядер (периоды полураспада), для которых Q > 0, оказываются слишком большими и альфа-радиоактивность наблюдать не удаётся. Кинетическая энергия α-частиц изменяется от 1,83 МэВ (144 Nd) до 11,65 МэВ (изомер 212 Ро).
Известно свыше 300 α-радиоактивных нуклидов, полученных в основном искусственно. Подавляющее большинство их относится к элементам, расположенным в периодической системе за свинцом (Z>82). Имеется группа α-радиоактивных нуклидов в области лантаноидов (А= 140-160), а также небольшая группа между лантаноидами и свинцом. В ядерных реакциях с тяжёлыми ионами синтезировано несколько короткоживущих альфа-излучающих нуклидов с А = 106-116.
Альфа-спектроскопия . Альфа-частицы, вылетающие из материнских ядер при их распаде, обычно образуют несколько групп с различной энергией. Распределение этих групп по энергиям называется энергетическим спектром, а область экспериментальной физики, занимающаяся изучением спектров α-частиц, — альфа-спектроскопией. Каждая из линий спектра соответствует определённому состоянию (уровню энергии) дочернего ядра. Задачей альфа-спектроскопии является измерение энергии и интенсивности каждой из групп α-частиц, а также времён жизни распадающихся ядер. Эти данные позволяют определять характеристики отдельных уровней дочернего ядра - их энергии возбуждения, спины, чётности, а также вероятности их образования. Полученная спектроскопическая информация оказывается важным, а иногда и единственным источником сведений о структуре как дочернего, так и материнского ядер. В последнее время альфа-спектроскопия стала одним из важнейших методов исследования, используемых при синтезе сверхтяжёлых элементов.
Измерение энергии и интенсивности α-частиц, испускаемых распадающимися ядрами, производят альфа-спектрометрами. Чаще всего используют кремниевые полупроводниковые детекторы различных типов, позволяющие получить энергетическое разрешение до 12 кэВ (для α-частиц с энергией 6 МэВ) при светосиле порядка 0,1%. Более высокое разрешение может быть получено с помощью магнитных спектрометров, имеющих, однако, значительно меньшую светосилу и отличающихся сложной и громоздкой конструкцией.
Периоды полураспада . Одна из особенностей α-радиоактивности состоит в том, что при сравнительно небольшом различии в энергии α-частиц времена жизни материнских ядер различаются на много порядков. Ещё задолго до создания теории α-радиоактивности было установлено эмпирическое соотношение (Гейгера - Неттолла закон), связывающее период полураспада Т 1/2 с энергией распада Q:
Это соотношение лучше всего выполняется для переходов между основным состояниями ядер с чётным числом нейтронов и протонов.
Теория альфа-распада . Простейшая теория альфа-распад предложена Г. Гамовым в 1927 году, она явилась первым приложением только что созданной квантовой механики к описанию ядерных явлений. Эта теория рассматривала движение α-частицы в потенциальной яме с кулоновским барьером (рис.).
Т.к. высота кулоновского барьера у тяжёлых ядер составляет 25-30 МэВ, а энергия альфа-частиц всего лишь 5-10 МэВ, то их вылет из ядра запрещён законами классической механики и может происходить только за счёт квантово-механического туннельного эффекта. Используя упрощённую форму барьера и предполагая, что α-частица находится внутри ядра, можно получить для вероятности альфа-распад выражение, экспоненциально зависящее от энергии α-частицы, т. е. выражение типа (2). Теория Гамова установила, что основным фактором, определяющим вероятность альфа-распада и её зависимость от энергии альфа-частицы и заряда ядра, является кулоновский барьер.
Современный подход к описанию альфа-распада опирается на методы, используемые в теории ядерных реакций. Вероятность альфа-распада λ (величину, обратную периоду полураспада Т 1/2 с точностью до множителя ln 2 = 0,693) можно представить как произведение трёх сомножителей:
Множитель S, называемый спектроскопическим фактором, определяет вероятность того, что α-частица может сформироваться в данном материнском ядре из двух протонов и двух нейтронов. Эта вероятность зависит от внутренней структуры как начального, так и конечного ядер. Фактор Р есть вероятность прохождения кулоновского барьера (его проницаемость) α-частицей заданной энергии. Третий множитель v - это число попыток в единицу времени проникнуть через барьер. Если бы в ядре существовала реальная α-частица, то величина v была бы близка к частоте соударений α-частицы с барьером, то есть единице, делённой на время пролёта альфа-частицей диаметра ядра. Истинная величина v не сильно отличается от такой оценки.
Таким образом, альфа-распад является двухстадийным процессом: вначале α-частица должна возникнуть и появиться на поверхности распадающегося ядра, а затем пройти сквозь потенциальный барьер. Рассмотренная выше теория хорошо воспроизводит экспериментальные данные и позволяет извлекать из них важную информацию о структуре ядра. В частности, было показано, что, хотя α-частицы и не существуют внутри тяжёлых ядер постоянно, в поверхностном слое ядер нуклоны проводят значительную долю времени в составе альфа-частичных группировок, называемых альфа-кластерами.
Альфа-распад возбуждённых ядер . Отдельные случаи распада из нижних возбуждённых состояний тяжёлых ядер, приводящих к испусканию так называемых длиннопробежных α-частиц, известны давно и причисляются к явлению альфа-радиоактивности. Длиннопробежные альфа-частицы получают дополнительную энергию за счёт энергии возбуждения уровня, которая добавляется к энергии распада Q. Как правило, альфа-распад возбуждённых ядер изучается с помощью ядерных реакций, и рассмотренная выше теория полностью применима и к этим процессам. Наблюдаемые времена жизни возбуждённых состояний ядер лежат в диапазоне от 10 -11 с до 10 -22 с. Некоторые распадающиеся состояния лёгких ядер имеют спектроскопические факторы, близкие к единице, что позволяет говорить об альфа-частичной структуре таких ядер (смотри Кластерная модель ядра). Изучение альфа-распада высоковозбуждённых состояний ядер - один из важных методов исследования ядерной структуры при больших энергиях возбуждения.
Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия. М., 1969. Вып. 2; Соловьев В. Г. Теория атомного ядра: Ядерные модели. М., 1981.